「赵明毅方程」：修訂間差異

第16行：

定义一个赵明毅场，那么赵明毅场与锑荷满足：

~~T(zmy)=·η(ζ/△C)~~<math>T(zmy)=\eta(\frac{\zeta}{\Delta C})</math>

<math>T(zmy)=\eta(\frac{\zeta}{\Delta C})</math>

其中η为万有赵明毅常数，ζ为赵明毅场满足麦克韦斯方程组的一组整数解，△C为相对赵明毅光速。

其中η为万有赵明毅常数，ζ为赵明毅场满足麦克韦斯方程组的一组整数解，ΔC为相对赵明毅光速。

由于该方程过于复杂，故不给出推导过程，根据推导结果，T(zmy)≈2.718281828459045，在计算时通常取2.7，该数值与自然常数e的值极为相近，但通过计算机可推知当T(zmy)取到4<~~sup~~>2i~~√cosπ~~</~~sup~~>位小数的时候其值会开始突然收敛在一个特定常数域，由此得到T(zmy)其实并不等于自然常数e，但许多数学家迟迟给不了证明过程，直到2000年锑星数学家歌の八荷才给出了完整的证明过程。

由于该方程过于复杂，故不给出推导过程，根据推导结果，T(zmy)≈2.718281828459045，在计算时通常取2.7，该数值与自然常数e的值极为相近，但通过计算机可推知当T(zmy)取到<math>4^{2i\sqrt {\cos\pi}}</math>位小数的时候其值会开始突然收敛在一个特定常数域，由此得到T(zmy)其实并不等于自然常数e，但许多数学家迟迟给不了证明过程，直到2000年锑星数学家歌の八荷才给出了完整的证明过程。

求出赵明毅场常数后，通过大量实验发现每个赵明毅场与单位锑荷满足：

T(zmy)=∑[n-n!]G/m△F +C

<math>T(zmy)=\Sigma[n-n!]\frac{G}{m\Delta F}+C</math>

其中G为[[万有赵明毅重力]]，m为单位物质质量，F为万有赵明毅引力，C为万有锑场方程常数。

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 定义一个赵明毅场，那么赵明毅场与锑荷满足：
-T(zmy)=·η(ζ/△C)<math>T(zmy)=\eta(\frac{\zeta}{\Delta C})</math>
+<math>T(zmy)=\eta(\frac{\zeta}{\Delta C})</math>
-其中η为万有赵明毅常数，ζ为赵明毅场满足麦克韦斯方程组的一组整数解，△C为相对赵明毅光速。
+其中η为万有赵明毅常数，ζ为赵明毅场满足麦克韦斯方程组的一组整数解，ΔC为相对赵明毅光速。
-由于该方程过于复杂，故不给出推导过程，根据推导结果，T(zmy)≈2.718281828459045，在计算时通常取2.7，该数值与自然常数e的值极为相近，但通过计算机可推知当T(zmy)取到4<sup>2i√cosπ</sup>位小数的时候其值会开始突然收敛在一个特定常数域，由此得到T(zmy)其实并不等于自然常数e，但许多数学家迟迟给不了证明过程，直到2000年锑星数学家歌の八荷才给出了完整的证明过程。
+由于该方程过于复杂，故不给出推导过程，根据推导结果，T(zmy)≈2.718281828459045，在计算时通常取2.7，该数值与自然常数e的值极为相近，但通过计算机可推知当T(zmy)取到<math>4^{2i\sqrt {\cos\pi}}</math>位小数的时候其值会开始突然收敛在一个特定常数域，由此得到T(zmy)其实并不等于自然常数e，但许多数学家迟迟给不了证明过程，直到2000年锑星数学家歌の八荷才给出了完整的证明过程。
 求出赵明毅场常数后，通过大量实验发现每个赵明毅场与单位锑荷满足：
-T(zmy)=∑[n-n!]G/m△F  +C
+<math>T(zmy)=\Sigma[n-n!]\frac{G}{m\Delta F}+C</math>
 其中G为[[万有赵明毅重力]]，m为单位物质质量，F为万有赵明毅引力，C为万有锑场方程常数。